Der Proximity-Effekt bezeichnet in der Supraleitung die gegenseitige Beeinflussung eines Supraleiters (S) und eines Normalleiters (N) an ihrer gemeinsamen Grenzfläche. Der Effekt ist auf das Eindringen von Cooper-Paaren in den Normalleiter und eine gleichzeitige Abnahme derer Dichte im Supraleiter zurückzuführen. Er wird insbesondere in Josephson-Kontakten ausgenutzt, bei denen Cooper-Paare durch normalleitende Schichten tunneln. Trifft ein Elektron aus dem Normalleiter auf die Grenzfläche, so hängt dessen Transmission in den Supraleiter davon ab, ob seine Energie groß genug ist, um die Energielücke des Supraleiters zu überwinden. Dieser Prozess heißt Andreev-Reflexion.

Die kritische Temperatur des aus Normal- und Supraleiter zusammengesetzten Systems hängt maßgeblich von der Dicke der supraleitenden Schicht ab. Ist diese deutlich größer als die Ginsburg-Landau-Kohärenzlänge (s. u.) so liegt die kritische Temperatur des Gesamtsystems nahe an der des Supraleiters. Ist die supraleitende Schicht jedoch deutlich kleiner als die Kohärenzlänge, dann hängt es davon ab, ob der Normalleiter bei einer tieferen Temperatur auch supraleitend wird. Wenn ja, dann liegt die kritische Temperatur des Systems nahe an dessen kritischer Temperatur; wenn nein, dann geht sie hinunter bis 0 K.

Der Effekt wurde bereits in den 1930er-Jahren mit einer Material-Kombination aus Blei und Konstantan entdeckt und von Hans Meissner[1] in den 1950er Jahren ausführlich untersucht.[2]

Herleitung in der Ginsburg-Landau-Theorie

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Verlauf des Ordnungsparameters   im supra- und normalleitenden Bereich

Die Ginsburg-Landau-Theorie beschreibt das Verhalten eines Supraleiters mit Hilfe des Ordnungsparameters  . Ferner lässt sich aus ihr die charakteristische Kohärenzlänge   eines Supraleiters herleiten, die die Länge angibt, auf der die Dichte der Cooper-Paare im Supraleiter variiert.[3]

Im Folgenden[4] betrachtet man ein eindimensionales System aus zwei Materialien, deren flache Grenzfläche sich bei   befindet. Im rechten Halbraum ( ) befindet sich ein Supraleiter und links vom Ursprung ( ) ein Normalleiter (oder Supraleiter oberhalb der kritischen Temperatur). Dies ist in der rechtsstehenden Abbildung verdeutlicht. Man nimmt an, dass der Ordnungsparameter unendlich weit im Supraleiter den Wert   annimmt und dort nicht weiter variiert, sodass auch dessen Ableitung verschwindet. Analog gilt weit im normalleitenden Bereich  .

Verlauf des Ordnungsparameters im Supraleiter

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Die erste Ginsburg-Landau-Gleichung ohne externes Magnetfeld lautet:

 

Sie lässt sich durch einfache Integration und Multiplikation mit dem Faktor   umschreiben zu:

 

Die Integrationskonstante auf der rechten Seite der Gleichung ergibt sich aus der oben genannten Randbedingung für  . Setzt man dieses Zwischenergebnis wieder in die Ginsburg-Landau-Gleichung ein, erhält man als Lösung der Differentialgleichung:

 

Mit der Integrationskonstanten   nimmt man explizit nicht die Vereinfachung vor, dass der Ordnungsparameter direkt an der Grenzfläche auf   abfällt, sondern erst im normalleitenden Bereich. Stattdessen verwendet man eine zweite Randbedingung an der Grenzfläche:

 

  wird Extrapolationslänge genannt, weil es den Punkt kennzeichnet, an dem der in den normalleitenden Bereich verlängerte Verlauf des Ordnungsparameters die Abszisse schneiden würde, behielte er den Verlauf bei, den er an der Grenzfläche, aus dem supraleitenden Bereich kommend, hatte.[5] Setzt man den oben hergeleiteten hyperbolischen Tangens in diese Randbedingung ein, führt das zu einer Gleichung, die den Zusammenhang zwischen dem Parameter   und   beschreibt:

 

Verlauf des Ordnungsparameter im normalleitenden Bereich

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Supraleiter mit T > Tc

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Falls es sich beim normalleitenden Material ebenfalls um einen Supraleiter handelt, dessen kritische Temperatur nur geringfügig tiefer ist als die des Supraleiters im Bereich  , so gilt die erste Ginsburg-Landau-Gleichung – mit veränderten Vorzeichen für die Parameter – ebenfalls für die Cooper-Paare im normalleitenden Bereich. Zur Verdeutlichung wird die von   verschiedene Kohärenzlänge im normalleitenden Bereich als   bezeichnet. Nun setzt man mit der oben bereits genannten ersten Ginsburg-Landau-Gleichung an, vernachlässigt jedoch den Term, der kubisch vom Ordnungsparameter   abhängt mit dem Argument, dass dieser im normalleitenden Bereich deutlich kleiner als   ist.

 

Mit der obigen Randbedingung für   ergibt sich die Lösung

 

Liegen die kritischen Temperaturen der beiden Materialien nahe beieinander, können   und dessen Ableitung als stetig angenommen werden, sodass gilt:  .

Normalleiter

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Handelt es sich im linken Halbraum um ein Material, das bei keiner Temperatur supraleitend ist, so ist die Ginsburg-Landau-Gleichung nicht anwendbar. Qualitativ zeigt sich jedoch ein ähnliches Verhalten. Wie groß die charakteristische Länge   ist, hängt dann maßgeblich von der mittleren freien Weglänge   eines Elektrons im Material ab. In reinen Metallen, in denen die mittlere freie Weglänge deutlich größer ist als  , gilt

 

mit der reduzierten Planck-Konstante  , der Fermi-Geschwindigkeit   und der Boltzmann-Konstanten  . Für   divergiert die charakteristische Länge, sodass der Abfall des Ordnungsparameters deutlich langsamer als exponentiell verläuft.

Bei „schmutzigen“, unreineren Metallen mit einer mittleren freien Weglänge   gilt:

 

mit der Diffusionskonstanten   im normalleitenden Bereich. Der Wert von   hängt dann von den Leitfähigkeiten   und   im supra- und normalleitenden Bereich ab.

 

Isolator

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Wenn der linke Halbraum ein Isolator ist, gilt für die Größenordnung von  :

 

Dabei ist   die mittlere Ausdehnung der Cooper-Paare und   der Atomabstand im Isolator.

Einzelnachweise

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  1. Meissner, Hans: Superconductivity in contacts with interposed barriers. In: Phys.Rev. 117. Jahrgang, 1960, S. 672–680 (englisch).
  2. Werner Buckel, Reinhold Kleiner: Supraleitung - Grundlagen und Anwendungen. 7. Auflage. Wiley-VCH, Weinheim 2013, ISBN 978-3-527-41139-9, S. 335.
  3. Werner Buckel, Reinhold Kleiner: Supraleitung - Grundlagen und Anwendungen. 7. Auflage. Wiley-VCH, Weinheim 2013, ISBN 978-3-527-41139-9, S. 223 f.
  4. Paul Müller, Alexey V. Ustinov: The Physics of Superconductors - Introduction to Fundamentals and Applications. Springer-Verlag, Berlin/Heidelberg/New York 1997, ISBN 3-540-61243-2, S. 54 ff.
  5. Andrei Mourachkine: Room Temperature Superconductivity. Cambridge International Science Publishing, Cambridge 2004, ISBN 1-904602-27-4, S. 59 ff.